干擾及消除方法

原子吸收光譜法的主要干擾有物理干擾、化學干擾、電離干擾、光譜干擾和背景干擾等。

一、物理干擾

     物理干擾是指試液與標準溶液 物理性質有差異而產生的干擾。如粘度、表面張力或溶液的密度等的變化，影響樣品的霧化和氣溶膠到達火焰?zhèn)魉偷纫鹪游諒姸鹊淖兓鸬母蓴_。

    消除辦法：配制與被測試樣組成相近的標準溶液或采用標準加入法。若試樣溶液的濃度高，還可采用稀釋法。

二、化學干擾

   化學干擾是由于被測元素原子與共存組份 發(fā)生化學反應生成穩(wěn)定的化合物，影響被測元素的原子化，而引起的干擾。

消除化學干擾的方法：

（1）選擇合適的原子化方法

     提高原子化溫度，減小化學干擾。使用高溫火焰或提高石墨爐原子化溫度，可使難離解的化合物分解。

     采用還原性強的火焰與石墨爐原子化法，可使難離解的氧化物還原、分解。

（2）加入釋放劑

      釋放劑的作用是釋放劑與干擾物質能生成比被測元素更穩(wěn)定的化合物，使被測元素釋放出來。

     例如，磷酸根干擾鈣的測定，可在試液中加入鑭、鍶鹽，鑭、鍶與磷酸根首成比鈣更穩(wěn)定的磷酸鹽，就相當于把鈣釋放出來。

（3）加入保護劑

    保護劑作用是它可與被測元素生成易分解的或更穩(wěn)定的配合物，防止被測元素與干擾組份生成難離解的化合物。保護劑一般是有機配合劑。例如，EDTA、8-羥基喹啉。

（4）加入基體改進劑

    對于石墨爐原子化法，在試樣中加入基體改進劑，使其在干燥或灰化階段與試樣發(fā)生化學變化，其結果可以增加基體的揮發(fā)性或改變被測元素的揮發(fā)性，以消除干擾。

三、電離干擾

     在高溫條件下，原子會電離，使基態(tài)原子數減少，吸光度下降，這種干擾稱為電離干擾。

     消除電離干擾的方法是加入過量的消電離劑。消電離劑是比被測元素電離電位低的元素，相同條件下消電離劑首先電離，產生大量的電子，抑制被測元素的電離。

     例如，測鈣時可加入過量的KCl溶液消除電離干擾。鈣的電離電位為6.1eV，鉀的電離電位為4.3eV。由于K電離產生大量電子，使鈣離子得到電子而生成原子。

四、光譜干擾

（1）吸收線重疊

     共存元素吸收線與被測元素分析線波長很接近時，兩譜線重疊或部分重疊，會使結果偏高。

（2）光譜通帶內存在的非吸收線

非吸收線可能是被測元素的其它共振線與非共振線，也可能是光源中雜質的譜線。一般通過減小狹縫寬度與燈電流或另選譜線消除非吸收線干擾。

（3）原子化器內直流發(fā)射干擾

五、背景干擾

       背景干擾也是一種光譜干擾。分子吸收與光散射是形成光譜背景的主要因素。

1. 分子吸收與光散射

    分子吸收是指在原子化過程中生成的分子對輻射的吸收。分子吸收是帶狀光譜，會在一定的波長范圍內形成干擾。例如，堿金屬鹵化物在紫外區(qū)有吸收；不同的無機酸會產生不同的影響，在波長小于250nm時，H2SO4 和 H3PO4有很強的吸收帶，而HNO3和HCl的吸收很小。因此，原子吸收光譜分析中多用HNO3和HCl配制溶液。

     光散射是指原子化過程中產生的微小的固體顆粒使光發(fā)生散射，造成透過光減小，吸收值增加。

2. 背景校正方法

     一般采用儀器校正背景方法，有鄰近非共振線、連續(xù)光源、Zeeman效應等校正方法。

（1）鄰近非共振線校正法    背景吸收是寬帶吸收。分析線測量是原子吸收與背景吸收的總吸光度AT， AT在分析線鄰近選一條非共振線，非共振線不會產生共振吸收，此時測出的吸收為背景吸收AB 。兩次測量吸光度相減，所得吸光度值即為扣除背景后的原子吸收吸光度值A。

                            AT  = A +  AB

                          A = AT - AB = k c

     本法適用于分析線附近背景吸收變化不大的情況，否則準確度較差。

（2）連續(xù)光源背景校正法

    目前原子吸收分光光度計上一般都配有連續(xù)光源自動扣除背景裝備。連續(xù)光源用氘燈在紫外區(qū)；碘鎢燈、氙燈 在可見區(qū)扣除背景。

     氘燈產生的連續(xù)光譜進入單色器狹縫，通常比原子吸收線 寬度 大一百倍左右。氘燈對原子吸收的信號為空心陰極燈原子信號的0.5%以下。由此，可以認為氘燈測出的主要是背景吸收信號，空心陰極燈測的是原子吸收和背景信號，二者相減得原子吸收值。氘燈校正法已廣泛應用于商品原子吸收光譜儀器中，氘燈校正的波長和原子吸收波長相同，校正效果顯然比非共振線法好。

氘燈校正背景是商品儀器使用zui普通的技術，為了提高背景扣除能力，從電路和光路設計上都有許多改進，自動化程度越來越高。

    此法的缺點在于氘燈是一種氣體放電燈，而空極陰極燈屬于空極陰極濺射放電燈。兩者放電性質不同，能量分布不同，光斑大小不同，再加上不易使兩個燈的光斑*重疊。急劇的原子化，又引起石墨爐中原子和分子濃度在時間和空間上分布不均勻，因而造成背景扣除的誤差。

（3）Zeeman效應背景校正法

     Zeeman效應 是指在磁場作用下簡并的譜線發(fā)生分裂的現象。Zeeman效應分為正常Zeeman效應 和反常Zeeman效應 。

在正常Zeeman效應中，每條譜線分裂為三條分線，中間一條為p組分，其頻率不受磁場的影響；其它兩條稱為s±組分，其頻率與磁場強度成正比。在反常Zeeman效應中，每條譜線分裂為三條分線或更多條分線，這是由譜線本身的性質所決定的。反常Zeeman效應是原子譜線分裂的普遍現象，而正常Zeeman效應僅僅是假定電子自旋動量矩為零，原子只有軌道動量矩時所有的特殊現象。

     利用塞曼效應校正背景的方法可分為兩大類：光源調制法和吸收線調制法。

     由于施加磁場的方式不同，每一類又可分為若干小類。

① 光源調制法

     這種方法是將磁場加在光源上，使共振發(fā)射線發(fā)生塞曼分裂。此法亦分為：

光束方向平行于磁場的方法（ ±s旋轉檢偏器調制法）

     這一方法又稱為同位素位移塞曼原子吸收法，是在同位素光源上施加一個*磁場，使光源發(fā)射線發(fā)生塞曼分裂。經磁場分裂后的±s圓偏振光，用1/4延遲板變?yōu)橄辔徊幌嗤膬芍本€偏振光，再用旋轉式偏轉檢偏器將s+ 與 s-組分分開，讓±s組分中之一組分位于共振吸收線中心，作為測量光束，另一組分位于遠離吸收線中心位置，作為參比光束。

光束方向垂直于磁場的方式（ p、±s旋轉檢偏器調制法）

    在光源上施加一個*磁場，光源共振發(fā)射線分裂為p、±s組分，三組分同時通過試樣原子蒸氣時p組分為試樣原子蒸氣和背景吸收，±s組分僅為背景吸收。用旋轉檢偏器將p、±s兩相互垂直的直線偏振化組分分開，交替地送到檢測系統(tǒng)，即得到校正了背景的試樣原子吸收信號。

②  吸收線調制法

    這類方法是在原子化器上施加磁場，使吸收線發(fā)生塞曼效應。

p‖與p^偏振交替調制方式

    此法是在原子化器上施加一個*磁場，其方向與光束垂直，使吸收線分裂為p 、s+和 s-組分， p 組分平行于磁場方向， ±s組分垂直于磁場方向。光源發(fā)射線通過檢偏器后變成偏振光，其偏振化方向一時刻平行于磁場方向為p‖光束，另一時刻垂直于磁場方向為p^光束。吸收線p 組分與平行于磁場方向的發(fā)射線p‖成分方向一致，產生吸收，由于背景吸收沒有方向性，因此測得的是原子吸收和背景吸收。

    當垂直于磁場方向的光束p^成分通過原子蒸氣時，因與吸收線p 組分偏振方向不同，不產生原子吸收，但與背景產生吸收，因為背景吸收與發(fā)射線偏振方向無關。以p‖為測量光束， p^為參比光束，所測得信號差，則為經過背景校正后的“凈吸光度”。

吸收線磁場調制方式

     一交變磁場（方向與光束垂直）置于原子化器，用磁場對原子化過程中的原子吸收線進行調制。無磁場（H=0）時，原子吸收線不發(fā)生Zeeman分裂，有磁場（H=HMAX）時，原子吸收線分裂為p和±s組分。在光路中放置一個偏光元件，只允許光源輻射光中與磁場方向垂直的偏振光成分通過。在H=0時，與通常原子吸收一樣，測量原子吸收和背景吸收；在H=HMAX時，原子吸收線發(fā)生Zeeman分裂，其p組分與光源輻射的偏振光波長一致，但偏振方向正交，故不發(fā)生吸收，此時測量的為背景吸收。兩者之差為校正了背景的凈吸收信號。

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